隐变数

出处：按学科分类—自然科学总论 天津人民出版社《自然辩证法辞典》第795页（758字）

量子力学的一种理论解释。

哥本哈根的“正统”解释提出以后，爱因斯坦、德布罗意、薛定谔、玻姆提出反对意见，他们认为哥本哈根的儿率解释是非决定性的。按照经典物理的观点，波粒二象性的运动状态的描述，应该是由一组参量完全确定的，不应是统计性的。因此，那种描述是不完备的。爱因斯坦主张微观客体的波粒二象描述也应由一组完全的参量唯一确定，只是有些描述运动的力学量在当时还没有发现。

这些未被发现的力学量称为隐参量。于是，一些人就努力寻找这些隐参量，试图给量子力学以完备的描述。先是德布罗意提出双解理论，认为波动性和粒子性的矛盾，只由波函数φ(r，t)解释是不够的，因此他提出除φ以外，还应有一个奇异波u同φ一起描述运动，奇异性表示粒子，u载波在φ上运动。但这还不能说明问题。

1952年美国物理学家玻姆(Bohm，D．)在爱因斯坦的隐参数思想的启发下，提出了一套隐参量的理论。他认为量子力学的描述应引进一些附加的参量，用以建立一个完备的描述。

波函数φ不仅是一个计算粒子几率密度的数学符号，而且代表一个真实的场，如果在无涨落的体系中，在一定时间间隔下求平均，就是薛定谔方程所确定的状态φ。对于这个场的完整描述还需引进一些动力学参量，例如应考虑对偶空间的贡献，对于无移动的自旋取值的粒子，其波函数由iφ＞=φ_is_i＞+φ₂is₂＞和＜φ₁=ξ₁＜s₁i+ξ₂＜s₂i决定，φ₁，φ₂服从决定论方程，而ξ₁，ξ₂，为隐参量，由其他动力学原理决定。

这里就多出一个对偶空间和参量ξ₁，ξ₂等参量。当然，这都是理论设想。他计算如果ξ₁，ξ₂遵守某种“正常分布”，那么对波包测量的结果跟量子力学预言一致。隐参量理论提出以后，作为量子力学的一种理论解释，正为人们所重视，至今在实验上还没有恰当的证明。