气体中的声速
出处：按学科分类—工业技术 企业管理出版社《计量专业工程师手册》第548页（1993字）
距今整整300年前，即1687年，牛顿首先得出气体中声速
并根据波义尔定律推导出k=P．)为气体的压力。推导如下：
考虑一定质量的空气或其它气体，它的压力与体积分别为P与V，并令在一定的温度之下，发生很小的变化，即：
(P+δP)及(V－δV)
由波义尔定律： PV=常数 (11．2－1)
微分后有： PδV+VδP=0
而气体的弹性模量(这里指体积弹性模量)
比较(11．2－2)与(11．2－3)式即得到
P=k (11．2－4)
(式中负号表示，当压力增加时，体积减小)
当用牛顿的气体中声速关系
来计算0℃时的空气的声速，并用
P=101．3kPa
ρ=1．29kg／m3
得C=280米／秒，它比实验数值低。
过了129年即1816年，拉普拉斯首先解释了这一偏离的原因。他指出，由于声波的压缩和膨胀如此迅速，会伴随有热量的得失，因而就会有温度的变化。而声波传播的速度又远大于热量传递的速度，声波传播的过程中来不及建立热平衡。条件是绝热的，而不是等温的，故应用波义定律是不对的。必须应用绝热方程。
PVr=常数
这里r是气体的定压比热对定容比热之比值(Cp／Cv)。
我们再对此进行微分就有：
rPVr－1δV+VrδP=0
与(11．2－2)相比得绝热的体积弹性模量=rP
应用上述同样的空气条件及r=1．40，就得出空气中的声速C为331．6米／秒，这就与实验值更为符合的数值，它沿用至今。
【参考文献】：
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［5］GB 3785－83，声级计的电，声性能及测量方法
［6］GB 7341－87，听力计
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［10］JJG 188－90，声级计
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